При наложении когерентных волн с одинаковым направлением колебаний от двух или более источников наблюдается формирование в пространстве стационарного распределения переменной интенсивности, возникающей за счет перераспределения в пространстве их энергии, интерференция [1–3]. Движение среды существенно влияет на волновые процессы, что наиболее наглядно проявляется для упругих волн [3], поскольку скорость движения среды может быть сопоставима со скоростью распространения волн в среде [1–2]. Рассмотрим здесь влияние движения среды на интерференционную картину, создаваемую двумя когерентными источниками упругих волн s1 и s3 (рис. 1) в среде, характеризуемой скоростью распространения волн 
. Направление движения со скоростью u среды совпадает с осью 0X.
Рис. 1. Интерференция волн от двух источников в подвижной среде
Основные соотношения. В соответствии с принципом суперпозиции суммарное давление поле в точке P определяется суммой:
,
где 
– это время задержки волны, проходящей более длинный путь r2, от второго источника по сравнению с волной, распространяющейся по пути r1. Скорости распространения для первой и второй волн от источников в направлении точки наблюдения P различаются: 
и 
. Разность фаз этих двух волн, описывается формулой 
, где волновые числа для первой волны
и второй волны
также различаются. Углы a1, a2, которые определяют направление распространения первой и второй волн в точку P определяются соотношениями (рис. 1):
, 
.
Тогда волновые числа можно представить в виде:
;
.
Расстояния от источников до точки наблюдения:
, 
.
При наложении волн в точке P возникает результирующая волна 
с той же частотой, амплитуда волны определяется из соотношения:
.
Учитывая, что энергия волн, пропорциональна квадрату ее амплитуды (
), интенсивность в точке P представим в виде:
где 
– величина степени когерентности, которая в общем случае является комплексной функцией и может быть представлена в виде: 
, 
– функция корреляции. Максимальная интенсивность 
будет наблюдаться в тех точках, для которых 
, минимальная – 
в точках, где 
, т.е.
где 
… порядок интерференции.
В случае некогерентности источников параметр 
и интенсивность не зависит от координаты
.
При 
мы имеем дело с полностью когерентными источниками и при 
.
На рис. 2 показано влияние движения среды на интерференционную картину для двух длин волн. Движение среды параллельно плоскости, в которой расположены источники формирует несимметрию интерференционной картины двух источников. Движение среды приводит к смещению положения максимумов и минимумов. Центральные максимумы интерференционной картины менее чувствительны к движению среды. Существенное влияние на интерференционную картину проявляется при скоростях среды 
.
Рис. 2. Распределение интенсивности волн на экране при k=3 (а) и k=5 (б)
Заключение. Рассмотрено влияние движения среды параллельно плоскости, в которой расположены источники излучения. Установлено, что в направлении движения среды интерференционная картина растягивается, а в противоположном направлении – сжимается.